Ex\u00e1menes de Radiof\u00edsica. Pruebas selectivas 2010-2011 para el puesto de\u00a0Radiof\u00edsico Interno Residente (Radiof\u00edsico Hospitalario). Cuaderno de examen Radiof\u00edsica Hospitalaria. Cuestionario Oficial de examen con las preguntas y respuestas\u00a0de la convocatoria RIR (RFH)\u00a02010-2011.<\/p>\n
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Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n
Un deuter\u00f3n, que es el n\u00facleo de un \u00e1tomo de\u00a0deuterio, contiene un prot\u00f3n y un neutr\u00f3n y\u00a0tiene una masa de 2.013553 u. Calcular la energ\u00eda\u00a0de enlace de ese n\u00facleo:<\/b><\/p>\n
3.98 MeV.<\/p>\n
6.87 eV.<\/p>\n
4.56 keV.<\/p>\n
9.98 keV.<\/p>\n
2.23 MeV.<\/p>\n
El tiempo promedio transcurrido entre la emisi\u00f3n\u00a0r\u00e1pida de un neutr\u00f3n en una fisi\u00f3n que\u00a0tiene lugar en un reactor nuclear y la captura\u00a0de ese neutr\u00f3n es del orden de 10-3 s. Sabiendo\u00a0que la energ\u00eda liberada en la fisi\u00f3n producida\u00a0por un neutr\u00f3n es del orden de 200 MeV, el\u00a0numero de neutrones libres presentes en un\u00a0reactor que opera a una potencia de 108W es:<\/b><\/p>\n
10^20.<\/p>\n
10^10.<\/p>\n
10^19.<\/p>\n
10^13.<\/p>\n
10^16.<\/p>\n
El modelo at\u00f3mico de Bohr para el \u00e1tomo de\u00a0hidrogeno, supone que el electr\u00f3n se mueve en\u00a0\u00f3rbita circular de 0,528<\/b>\u30fb10-10 m de radio alrededor\u00a0del prot\u00f3n, que lo retiene por efecto de las\u00a0fuerzas el\u00e9ctricas. Determinar el n\u00famero de\u00a0revoluciones por segundo que da el electr\u00f3n:<\/b><\/p>\n
3,0\u30fb10^16 Hz.<\/p>\n
4,2\u30fb10^16 Hz.<\/p>\n
6,6\u30fb10^15 Hz.<\/p>\n
1,1\u30fb10^15 Hz.<\/p>\n
5,7\u30fb10^15 Hz.<\/p>\n
El estroncio 38Sr90 es un emisor de part\u00edculas \u03b2\u203e,\u00a0cuyo periodo de semidesintegraci\u00f3n es de 28\u00a0anos. \u00bfCu\u00e1nto tiempo debe transcurrir para\u00a0que el 99% de una masa dada de este n\u00facleo\u00a0haya desaparecido?:<\/b><\/p>\n
93 a\u00f1os.<\/p>\n
129 a\u00f1os.<\/p>\n
186 a\u00f1os.<\/p>\n
40 a\u00f1os.<\/p>\n
372 a\u00f1os.<\/p>\n
Indica cual de las siguientes reacciones est\u00e1\u00a0permitida por las leyes de conservaci\u00f3n:<\/b><\/p>\n
\u03bd\u03bc + p \u2192 \u03bc+ + n.<\/p>\n
p \u2192 \u03c0+ + e\uffe3 + \u03bde.<\/p>\n
\u039b0 \u2192 \u03c0+ + e\uffe3 + \u03bde.<\/p>\n
K+ \u2192 \u03c00 + \u03bc+ + \u03bd\u03bc.<\/p>\n
\u03c0+ \u2192 \u03c00 + e+.<\/p>\n
\u00bfCu\u00e1nto tiempo pasara hasta que 5 mCi de 131I\u00a0(T1\/2 = 8.05 d\u00edas) y 2 mCi de 32P (T1\/2 = 14.3 d\u00edas)\u00a0tengan la misma actividad?:<\/b><\/p>\n
0.15 d\u00edas.<\/p>\n
24.35 d\u00edas.<\/p>\n
0.48 d\u00edas.<\/p>\n
Nunca tendr\u00e1n la misma actividad.<\/p>\n
32.57 d\u00edas.<\/p>\n
Utilizamos un contador Geiger para medir la\u00a0radiactividad de una masa m0 de 53 I 131 radiactivo.\u00a0El contador registra durante 8 d\u00edas el n\u00famero\u00a0de impulsos por minuto. Los resultados obtenidos\u00a0son: 400, 199, 99, 49\u2026 Calcula el periodo\u00a0del 53 I 131:<\/b><\/p>\n
8 d\u00edas.<\/p>\n
2 anos.<\/p>\n
20 minutos.<\/p>\n
Un semestre.<\/p>\n
2 d\u00edas.<\/p>\n
Se disparan part\u00edculas alfa contra una l\u00e1mina\u00a0delgada de plata y se cuentan 450 part\u00edculas por\u00a0minuto cuando el detector se sit\u00faa a los 45\u00ba.\u00a0\u00bfCu\u00e1ntas part\u00edculas se detectar\u00edan situando el\u00a0detector a 90\u00ba?:<\/b><\/p>\n
156 part\/min.<\/p>\n
312 part\/min.<\/p>\n
225 part\/min.<\/p>\n
39 part\/min.<\/p>\n
78 part\/min.<\/span><\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n En el modelo est\u00e1ndar:<\/b><\/p>\n Los quarks tienen 1\/3 de la carga el\u00e9ctrica del\u00a0electr\u00f3n.<\/p>\n Los leptones pueden tener color rojo, azul o\u00a0verde.<\/p>\n Los leptones y los quarks se dividen en dos y\u00a0tres familias respectivamente.<\/p>\n Los quarks tienen spin entero.<\/p>\n Los leptones y los quarks tienen spin 1\/2.<\/p>\n La actividad media de una muestra radiactiva\u00a0es de 60 desintegraciones por minuto. Se realiza\u00a0una<\/b> medida durante un intervalo de 1 segundo.\u00a0\u00bfCu\u00e1l es el n\u00famero de desintegraciones que con\u00a0mayor probabilidad se espera observar?:<\/b><\/p>\n 1<\/p>\n 2<\/p>\n 60<\/p>\n 4<\/p>\n 0<\/p>\n Empleando un contador Geiger se detectan 100\u00a0desintegraciones de una muestra radiactiva\u00a0durante un periodo de 10 segundos. .Cual es la\u00a0actividad y su error?:<\/b><\/p>\n (10+-(10)^1\/2 ) s-1.<\/p>\n (10+-10) s-1.<\/p>\n (10+-1) s-1.<\/p>\n (10+-0,1) s-1.<\/p>\n (10+-0,01) s-1.<\/p>\n Una muestra radiactiva tiene una actividad real\u00a0de 10 s-1. Empleando un contador con tiempo\u00a0muerto (no paralizable) de 0,1 s. \u00bfCu\u00e1ntas desintegraciones\u00a0se detectaran en un intervalo de\u00a010 s?:<\/b><\/p>\n 100.<\/p>\n 15.<\/p>\n 10<\/p>\n 50.<\/p>\n 1.<\/p>\n \u00bfCu\u00e1l es la longitud de onda de De Broglie de\u00a0una pelota de baloncesto que se mueve a una\u00a0velocidad de 1 m\/s?:\u00a0Datos: masa pelota = 1 kg; h = 6.6<\/b>\u30fb10-34 J<\/b>\u30fbs<\/b><\/p>\n 6.6\u30fb10-26 A.<\/p>\n 6.6\u30fb10-22 A.<\/p>\n 0.15\u30fb10-24 A.<\/p>\n 6.6\u30fb10-24 A.<\/p>\n 0.15\u30fb10-26 A.<\/p>\n En la aniquilaci\u00f3n electr\u00f3n – positr\u00f3n:<\/b><\/p>\n El proceso m\u00e1s probable es la creaci\u00f3n de 2\u00a0fotones en direcciones opuestas.<\/p>\n El proceso m\u00e1s probable es la creaci\u00f3n de 2\u00a0fotones en direcciones perpendiculares.<\/p>\n Aparece un par part\u00edcula-antipart\u00edcula de\u00a0muones electr\u00f3nicos en direcciones opuestas.<\/p>\n Aparece un par part\u00edcula-antipart\u00edcula de\u00a0muones electr\u00f3nicos en direcciones perpendiculares.<\/p>\n La energ\u00eda se libera en forma de calor.<\/p>\n \u00bfCu\u00e1l es la degeneraci\u00f3n de un nivel at\u00f3mico\u00a03D2?:<\/b><\/p>\n 5<\/p>\n 3<\/p>\n 15<\/p>\n 7<\/p>\n 1<\/p>\n Un haz de radiaci\u00f3n gamma de energ\u00eda E > mc2\u00a0(energ\u00eda en reposo del electr\u00f3n) incide sobre un\u00a0centelleador inorg\u00e1nico. \u00bfA qu\u00e9 energ\u00eda se observara\u00a0el pico de escape simple?:<\/b><\/p>\n E.<\/p>\n E-mc2.<\/p>\n 2E-mc2.<\/p>\n mc2.<\/p>\n E-2mc2.<\/p>\n \u00bfCu\u00e1les son los t\u00e9rminos L-S en los que se desdobla\u00a0una configuraci\u00f3n at\u00f3mica 1s2 2s2 2p2?:<\/b><\/p>\n 3S, 1P, 3D.<\/p>\n 2S, 4P, 2D.<\/p>\n 1S, 3P, 1D.<\/p>\n 2P.<\/p>\n 3F.<\/p>\n En funci\u00f3n de la longitud de onda \u03bb, \u00bfQu\u00e9 fotones\u00a0tienen una energ\u00eda superior a 5 eV?:\u00a0Dato: el producto de la constante de Planck por\u00a0la velocidad de la luz vale 1240 eV<\/b>\u30fbnm<\/b><\/p>\n \u03bb < 250 nm.<\/p>\n \u03bb > 250 nm.<\/p>\n \u03bb < 6200 nm.<\/p>\n \u03bb > 6200 nm.<\/p>\n No se puede saber, depende de la intensidad\u00a0de la radiaci\u00f3n.<\/p>\n \u00bfCu\u00e1l es la cantidad de movimiento de un fot\u00f3n\u00a0cuya longitud de onda es 500 nm?:\u00a0Dato: la constante de Planck es: h = 6,6×10-34 Js<\/b><\/p>\n 3,3×10-31 kg m\/s.<\/p>\n 3,3×10-40 kg m\/s.<\/p>\n 7,6×10-26 kg m\/s.<\/p>\n 1,32×10-27 kg m\/s.<\/p>\n No tiene porque la masa del fot\u00f3n es cero.<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n El microscopio electr\u00f3nico se basa en que los\u00a0haces de electrones obedecen las mismas leyes\u00a0que los haces luminosos. En consecuencia, podemos\u00a0decir que se fundamenta en:<\/b><\/p>\n El efecto fotoel\u00e9ctrico.<\/span><\/p>\n La hip\u00f3tesis de De Broglie.<\/p>\n El efecto Compton.<\/p>\n El Principio de Incertidumbre de Heisenberg.<\/p>\n La Relatividad.<\/p>\n \u00bfCu\u00e1l de las afirmaciones siguientes es cierta\u00a0sobre la paridad de un sistema de part\u00edculas que\u00a0interaccionan mutuamente?:<\/b><\/p>\n Siempre cambia.<\/p>\n Siempre se conserva.<\/p>\n Siempre cambia si la interacci\u00f3n es fuerte.<\/p>\n Siempre cambia si la interacci\u00f3n es d\u00e9bil.<\/p>\n Siempre es par.<\/p>\n El fen\u00f3meno de captura electr\u00f3nica en un n\u00facleo\u00a0se manifiesta por la emisi\u00f3n de:<\/b><\/p>\n Radiaci\u00f3n alfa.<\/p>\n Electrones.<\/p>\n Radiaci\u00f3n gamma por el n\u00facleo.<\/p>\n Positrones.<\/p>\n Fotones por el \u00e1tomo hijo.<\/p>\n \u00bfQue spin nuclear total tiene el n\u00facleo 60Ni28?:\u00a0(A=60; Z=28)<\/b><\/p>\n Cero.<\/p>\n (3 \/ 2) \u045b.<\/p>\n (1 \/ 2) \u045b.<\/p>\n 1 \u045b.<\/p>\n 3 \u045b.<\/p>\n Un quark tiene \u201cextra\u00f1eza\u201d S= -1 y numero\u00a0bari\u00f3nico B=1\/3. \u00bfQu\u00e9 hipercarga Y tendr\u00eda?:<\/b><\/p>\n \u20132\/3<\/p>\n \u20131\/6<\/p>\n +1\/6<\/p>\n +4\/3<\/p>\n +2\/3<\/p>\n Una part\u00edcula de masa m est\u00e1 confinada en un\u00a0potencial unidimensional en forma de pozo\u00a0cuadrado de anchura 2a y paredes de altura\u00a0\u2013V0. De acuerdo con la mecanica cu\u00e1ntica:<\/b><\/p>\n El n\u00famero de autovalores de la energ\u00eda correspondiente\u00a0a estados ligados es infinito.<\/p>\n Solo tiene autovalores de energ\u00eda distintos de\u00a00 para paredes infinitas.<\/p>\n El numero de autovalores de la energ\u00eda ligados\u00a0es infinito, numerable y vale En=\u00a0\u045b^2\/8m(n\u03c0\/a)^2 \u00a0con n=1,2,\u2026<\/p>\n El numero de autovalores de la energ\u00eda ligados\u00a0es finito y crece con la altura del pozo.<\/p>\n No tiene sentido el concepto de autovalor de\u00a0energ\u00eda.<\/p>\n Seg\u00fan el principio de incertidumbre aplicado a\u00a0la radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica, si podemos localizar\u00a0un<\/b> fot\u00f3n con gran precisi\u00f3n en el espacio.\u00a0\u00bfQu\u00e9 otra cosa podemos asegurar?:<\/b><\/p>\n Es monocrom\u00e1tico.<\/p>\n Tiene una energ\u00eda definida con gran precisi\u00f3n.<\/p>\n La amplitud de la onda es constante.<\/p>\n Es policrom\u00e1tico.<\/p>\n Tiene un momento definido con gran precisi\u00f3n.<\/p>\n Considere, en el marco de la teor\u00eda cu\u00e1ntica, un\u00a0sistema de part\u00edculas id\u00e9nticas. Si H representa\u00a0el hamiltoniano del sistema, Pjk es el operador\u00a0de transposici\u00f3n entre las part\u00edculas j y k, y B es\u00a0un operador de un observable cualquiera.\u00a0\u00bfCu\u00e1l de las siguientes igualdades es FALSA?:<\/b><\/p>\n Pjk\u00a0\u2020 = Pjk.<\/p>\n (Pjk)^-1 = Pjk.<\/p>\n [H, Pjk] = 0.<\/p>\n B = Pjk\u00a0\u2020 BPjk.<\/p>\n [B, Pjk] = +- 1<\/p>\n En el marco de la mecanica cu\u00e1ntica, el espacio\u00a0de los momentos es el espacio conjugado del\u00a0espacio de las posiciones. \u00bfCu\u00e1l es el operador\u00a0correspondiente a la magnitud f\u00edsica \u201ccoordenada\u00a0de posici\u00f3n x\u201d actuando sobre el espacio\u00a0de los momentos?:<\/b><\/p>\n (ih\/2\u03c0)(\u2202\/\u2202px).<\/p>\n \u2013h2(\u22022\/\u2202px\u00a02).<\/p>\n 2\u03c0ih(\u2202\/\u2202px).<\/p>\n (\u2013ih\/2\u03c0)(\u2202\/\u2202px).<\/p>\n \u2013ih(\u2202\/\u2202px).<\/p>\n El Efecto Raman:<\/b><\/p>\n Es un fen\u00f3meno de emisi\u00f3n y absorci\u00f3n de\u00a0energ\u00eda de car\u00e1cter nuclear.<\/p>\n Implica transiciones energ\u00e9ticas en las que\u00a0interviene un solo fot\u00f3n.<\/p>\n No est\u00e1 relacionado con un proceso de dispersi\u00f3n\u00a0de Rayleigh.<\/p>\n Est\u00e1 relacionado con las l\u00edneas de emisi\u00f3n de\u00a0energ\u00eda \u201cStokes\u201d y \u201cAnti-Stokes\u201d.<\/p>\n Induce desintegraci\u00f3n nuclear con emisi\u00f3n de\u00a0part\u00edculas beta.<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n Para la visualizaci\u00f3n de las trayectorias de part\u00edculas\u00a0cargadas muy r\u00e1pidas en su interacci\u00f3n\u00a0con el medio se utilizan:<\/b><\/p>\n Detectores Cherenkov.<\/p>\n Placas fotogr\u00e1ficas.<\/p>\n C\u00e1maras de niebla.<\/span><\/p>\n C\u00e1maras de burbujas.<\/p>\n C\u00e1maras de chispas.<\/p>\n Se\u00f1alar la magnitud que NO se corresponde con\u00a0su unidad:<\/b><\/p>\n Energia con eV.<\/p>\n Longitud con hc\/eV.<\/p>\n Masa con Ev\/C.<\/p>\n Tiempo con h\/eV.<\/p>\n Carga el\u00e9ctrica con (hc)1\/2.<\/p>\n Resulta posible la creaci\u00f3n de una pareja prot\u00f3n-antiprot\u00f3n mediante un choque prot\u00f3n-prot\u00f3n.\u00a0Para ello los protones incidentes sobre\u00a0el prot\u00f3n en reposo han de tener una energ\u00eda\u00a0umbral incidente aproximada de:<\/b><\/p>\n 6 keV.<\/p>\n 6 MeV.<\/p>\n 6 eV.<\/p>\n 6 GeV.<\/p>\n 6 TeV.<\/p>\n El efecto Zeeman es:<\/b><\/p>\n El desdoblamiento de las rayas espectrales de\u00a0mol\u00e9culas de gases a alta temperatura.<\/p>\n La aparici\u00f3n de una estructura de rayas hiperfina\u00a0por interacci\u00f3n con un intenso campo\u00a0el\u00e9ctrico.<\/p>\n El desdoblamiento del espectro de electrones\u00a0de corteza.<\/p>\n La presencia de multipletes por la precesi\u00f3n de\u00a0los electrones orbitales en el seno de un intenso\u00a0campo magn\u00e9tico.<\/p>\n El resultado de la interacci\u00f3n del momento\u00a0magn\u00e9tico de electr\u00f3n orbital con el momento\u00a0angular de spin.<\/p>\n El magnet\u00f3n de Bohr (s\u00edmbolo \u03bcB) es una constante\u00a0f\u00edsica relacionada con el momento magn\u00e9tico\u00a0de los electrones. En el Sistema Internacional\u00a0de Unidades, se puede expresar en t\u00e9rminos\u00a0de otras constantes elementales (e es la carga\u00a0elemental, \u045b es la constante de Planck reducida\u00a0y me es la masa en reposo del electr\u00f3n) como:<\/b><\/p>\n \u03bcB = e^2 \u045b\/2meC<\/p>\n \u03bcB =\u00a0e^2 \u045b\/meC<\/p>\n \u03bcB =\u00a0e \u045b\/2meC<\/p>\n \u03bcB = e \u045b\/2meC^2<\/p>\n \u03bcB = e \u045b\/meC^2<\/p>\n Los operadores que representan las magnitudes\u00a0observables en la mecanica cu\u00e1ntica son operadores\u00a0lineales:<\/b><\/p>\n Antiherm\u00edticos que act\u00faan en el espacio de\u00a0Hilbert del sistema considerado.<\/p>\n Adjuntos de dimensi\u00f3n infinita que act\u00faan en\u00a0el espacio de Hilbert del sistema considerado.<\/p>\n Autoadjuntos que act\u00faan en el espacio de\u00a0Hilbert del sistema considerado.<\/p>\n No inversibles que act\u00faan en el espacio de\u00a0Hilbert del sistema considerado.<\/p>\n No inversibles de dimensi\u00f3n finita que act\u00faan\u00a0en el espacio de Hilbert del sistema considerado.<\/p>\n Un electr\u00f3n se mueve con una velocidad de\u00a00.75c. \u00bfQu\u00e9 porcentaje representa su momentum\u00a0relativista frente al cl\u00e1sico?:<\/b><\/p>\n 30%.<\/p>\n 50%.<\/p>\n 20%.<\/p>\n 10%.<\/p>\n 0.5%.<\/p>\n La transici\u00f3n rotacional de J=0 a J=1 de la\u00a0mol\u00e9cula de CO ocurre a 1.15<\/b>\u30fb1011 Hz. Calcular\u00a0la longitud del enlace de la mol\u00e9cula:<\/b><\/p>\n 2.57 nm.<\/p>\n 0.113 nm.<\/p>\n 4.61\u30fb10-10 m.<\/p>\n 9.3 nm.<\/p>\n 0.72 nm.<\/p>\n Respecto a la medida de observables cu\u00e1nticos,\u00a0es cierto que:<\/b><\/p>\n |<x|y>|2 \u2265 <x|x><y|y>.<\/p>\n El valor esperado de un operador herm\u00edtico o\u00a0antiherm\u00edtico es real.<\/p>\n El principio de incertidumbre establece la\u00a0incertidumbre m\u00e1xima que puede alcanzarse\u00a0en la medida simult\u00e1nea de dos observables.<\/p>\n El valor esperado de un operador herm\u00edtico es\u00a0real.<\/p>\n El hamiltoniano nunca representa un observable.<\/p>\n Una part\u00edcula cu\u00e1ntica sometida a un potencial\u00a0peri\u00f3dico:<\/b><\/p>\n Siempre tiene estados ligados de energ\u00eda.<\/p>\n Presenta un espectro energ\u00e9tico estructurado\u00a0en bandas, intervalos permitidos de energ\u00eda\u00a0separados por intervalos prohibidos.<\/p>\n La funci\u00f3n de onda es del tipo exponencial\u00a0decreciente.<\/p>\n La funci\u00f3n de onda es nula a lo largo de todo\u00a0el potencial.<\/p>\n El espectro de energ\u00edas es id\u00e9ntico al espectro\u00a0energ\u00e9tico del oscilador arm\u00f3nico.<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n Sea un conjunto de part\u00edculas cu\u00e1nticas id\u00e9nticas\u00a0de esp\u00edn semientero:<\/b><\/p>\n La funci\u00f3n de onda que las\u00a0describe ha de ser\u00a0totalmente sim\u00e9trica o antisim\u00e9trica bajo el intercambio\u00a0de dos cualesquiera de ellas.<\/p>\n La funci\u00f3n de onda que las describe ha de ser\u00a0totalmente antisim\u00e9trica bajo el intercambio de\u00a0dos cualesquiera de ellas.<\/p>\n La funci\u00f3n de onda que las describe ha de ser\u00a0totalmente sim\u00e9trica bajo el intercambio de\u00a0dos cualesquiera de ellas.<\/p>\n Son fermiones y se describen mediante la\u00a0distribucion estad\u00edstica de Bose-Einstein.<\/p>\n Son bosones y se describen mediante la distribucion\u00a0estad\u00edstica de Fermi-Dirac.<\/p>\n La separaci\u00f3n en estructura fina entre los niveles\u00a02P3\/2 y 2P1\/2 en hidrogeno es 4.5 x 10-5 eV.\u00a0Estimar el campo magn\u00e9tico que experimenta el\u00a0electr\u00f3n 2p. Asume que el campo magn\u00e9tico es\u00a0paralelo al eje z.\u00a0Momento magn\u00e9tico del electr\u00f3n = 9.27 x 10-24\u00a0J\/T.<\/b><\/p>\n 0.39 T.<\/p>\n 0.78 T.<\/p>\n 1.54 T.<\/p>\n 0.2 T.<\/p>\n 0.1 T.<\/p>\n Estimar el retardo esperado CL\u00c1SICAMENTE\u00a0en la emisi\u00f3n de un fotoelectr\u00f3n para luz de 400\u00a0mn de intensidad 0.01 W\/m2 sobre potasio (longitud\u00a0de onda umbral = 558 nm). (Radio t\u00edpico\u00a0de un \u00e1tomo = 1 Angstrom):<\/b><\/p>\n 1.13 x 106 s.<\/p>\n 1.13 x 103 s.<\/p>\n 1.13 x 10-3 s.<\/p>\n 1.13 x 10-6 s.<\/p>\n 1.13 x 10-9 s.<\/p>\n La temperatura cr\u00edtica Tc de un superconductor\u00a0varia con la masa del isotopo (efecto isot\u00f3pico)\u00a0seg\u00fan:<\/b><\/p>\n M(1\/2) Tc=cte.<\/p>\n M(3\/2) Tc=cte.<\/p>\n M(1\/3) Tc=cte.<\/p>\n M(2\/3) Tc=cte.<\/p>\n M(5\/2) Tc=cte.<\/p>\n En un circuito amplificador compuesto por un\u00a0transistor n-p-n las resistencias de entrada y\u00a0salida son 50 o y 1000 o, respectivamente.\u00a0\u00bfCu\u00e1nto es la amplificaci\u00f3n del circuito si la\u00a0eficiencia del transistor es de 0,96?:<\/b><\/p>\n 50<\/p>\n 18,4<\/p>\n 20,8<\/p>\n 48<\/p>\n 12,6<\/p>\n \u00bfQu\u00e9 representa el t\u00e9rmino \u201coffset\u201d en un sistema\u00a0autom\u00e1tico de control de un proceso que\u00a0opera en modo proporcional?:<\/b><\/p>\n El valor umbral de una variable del proceso.<\/p>\n La diferencia entre el valor de una variable del\u00a0proceso y su \u201csetpoint\u201d cuando el proceso no\u00a0se ha estabilizado.<\/p>\n El valor m\u00ednimo fijado a una variable del\u00a0proceso.<\/p>\n La diferencia entre el \u201csetpoint\u201d de una variable\u00a0del proceso y su valor real cuando el proceso\u00a0se ha estabilizado.<\/p>\n El valor m\u00e1ximo que podr\u00eda alcanzar una\u00a0variable en el proceso.<\/p>\n En un transistor MOSFET:<\/b><\/p>\n El sustrato de Silicio puede ser de tipo p o de\u00a0tipo n.<\/p>\n La Corriente de Drenaje ID es independiente\u00a0de los voltajes aplicados a los terminales.<\/p>\n Cuando se produce \u201cestrangulamiento\u201d o desaparici\u00f3n\u00a0del canal conducto la pendiente de la\u00a0curva ID-VD es m\u00e1xima.<\/p>\n Cuando la regi\u00f3n de vaciamiento se ensancha\u00a0a lo largo del canal aumenta la cantidad de\u00a0portadores de la capa de inversi\u00f3n.<\/p>\n Si VD es igual o mayor que el voltaje de ruptura\u00a0de la uni\u00f3n, la corriente de fuga en esta es\u00a0despreciable frente a la de canal.<\/p>\n Se\u00f1alar la respuesta correcta. En una uni\u00f3n p-n\u00a0de semiconductores:<\/b><\/p>\n La aproximaci\u00f3n de vaciamiento supone que\u00a0los portadores m\u00f3viles son abundantes en la\u00a0regi\u00f3n de vaciamiento.<\/p>\n La regi\u00f3n de vaciamiento se extiende m\u00e1s en\u00a0el material m\u00e1s d\u00e9bilmente dopado.<\/p>\n La funci\u00f3n del potencial en la regi\u00f3n de vaciamiento\u00a0depende de forma inversa del voltaje\u00a0interno en la union (Vbi).<\/p>\n Si esta polarizada de forma directa (positivo\u00a0en p y negativo en n) aumenta la tensi\u00f3n sobre\u00a0la regi\u00f3n de vaciamiento.<\/p>\n En los diodos de uni\u00f3n p-n no se produce\u00a0regi\u00f3n de vaciamiento.<\/p>\n Los detectores de germanio son:<\/b><\/p>\n Detectores centelleadores.<\/p>\n C\u00e1maras de ionizaci\u00f3n.<\/p>\n Detectores semiconductores.<\/p>\n Detectores termoluminiscentes.<\/p>\n Detectores Cherenkov.<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n Consideremos un detector relleno de gas operando\u00a0a una\u00a0<\/b>diferencia de potencial en la regi\u00f3n\u00a0de Geiger-Muller. Podemos afirmar que:<\/b><\/p>\n La se\u00f1al el\u00e9ctrica producida por una part\u00edcula\u00a0\u03b2 es mucho mayor que la producida por una\u00a0part\u00edcula \u03b1.<\/p>\n La se\u00f1al el\u00e9ctrica producida por una part\u00edcula\u00a0\u03b2 es mucho menor que la producida por una\u00a0part\u00edcula \u03b1.<\/p>\n Las se\u00f1ales m\u00e1s importantes son las producidas\u00a0por neutrones.<\/p>\n La se\u00f1al el\u00e9ctrica producida por una part\u00edcula\u00a0\u03b2 es similar a la producida por una part\u00edcula \u03b1.<\/p>\n En esta regi\u00f3n no se puede detectar la presencia\u00a0de radiaci\u00f3n \u03b3.<\/p>\n Un detector de radiaci\u00f3n se usa para contar las\u00a0part\u00edculas emitidas por una fuente radioactiva.\u00a0Se ha determinado con gran precisi\u00f3n que el\u00a0valor medio de la tasa de recuento es de 20\u00a0c\/min. Calcular la probabilidad de que en la\u00a0pr\u00f3xima medida de 1 minuto, se obtengan 18\u00a0cuentas:<\/b><\/p>\n 5.3%.<\/p>\n 25.2%.<\/p>\n 8.4%.<\/p>\n 10.1%.<\/p>\n 64.2%.<\/p>\n Una barra de silicio que est\u00e1 a temperatura\u00a0ambiente, 20\u00baC, est\u00e1 dopada con impurezas\u00a0dadoras, pentavalentes, en una proporci\u00f3n de 1\u00a0\u00e1tomo de impurezas cada 107 \u00e1tomos de silicio.\u00a0Si duplica en la barra el nivel de impurezas la\u00a0resistividad de la barra:<\/b><\/p>\n No var\u00eda.<\/p>\n Se multiplica por el factor 10.<\/p>\n Se reduce el factor e2.<\/p>\n Se multiplica por el factor e2.<\/p>\n Se divide por el factor 2.<\/p>\n Supuesta una c\u00e1mara de ionizaci\u00f3n de volumen\u00a0V=0,6 cm3 y exposici\u00f3n X=110R, la carga recogida\u00a0ser\u00e1:<\/b><\/p>\n 0,02 C.<\/p>\n 0,22 nC.<\/p>\n 8,5\u30fb10-5 C.<\/p>\n 85,1 C.<\/p>\n 2,2 nC.<\/p>\n \u00bfQu\u00e9 tipo de detectores se usan para medir\u00a0neutrones r\u00e1pidos?:<\/b><\/p>\n De Boro.<\/p>\n C\u00e1maras de ionizaci\u00f3n rodeadas por material\u00a0fisionable tipo 235U.<\/p>\n De Litio.<\/p>\n C\u00e1maras de ionizaci\u00f3n rellenas de hidrogeno.<\/p>\n De Boro recubierto con una sustancia rica en\u00a0\u00e1tomos ligeros como parafina o grafito.<\/p>\n \u00bfCu\u00e1l de las siguientes afirmaciones es cierta\u00a0respecto a las uniones metal-semiconductor de\u00a0tipo \u00f3hmico?:<\/b><\/p>\n Es una uni\u00f3n fuertemente resistiva en uno de\u00a0los dos sentidos de la corriente.<\/p>\n No son los contactos que proporcionan la\u00a0interconexi\u00f3n de cualquier dispositivo electr\u00f3nico\u00a0con el exterior.<\/p>\n La corriente que atraviesa una uni\u00f3n metal-semiconductor\u00a0ideal var\u00eda exponencialmente\u00a0con el voltaje aplicado.<\/p>\n El voltaje aplicado a la uni\u00f3n debe ser lo m\u00e1s\u00a0elevado posible.<\/p>\n Si es del tipo barrera t\u00fanel, la corriente a trav\u00e9s\u00a0del t\u00fanel se incrementa exponencialmente\u00a0con la concentraci\u00f3n de dopado.<\/p>\n Un amplificador de corriente de impedancia de\u00a0entrada 1 kOhmio, ganancia nominal de corriente 11\u00a0e impedancia de salida 10 kOhmio, tiene conectada\u00a0en su entrada un generador de corriente de 10\u00a0mA y resistencia de salida 1 kOhmio. Si se conecta en\u00a0la salida del amplificador una resistencia de 1\u00a0kOhmio \u00bfQu\u00e9 intensidad de corriente circula entre\u00a0sus terminales?:<\/b><\/p>\n 5 mA.<\/p>\n 5 A.<\/p>\n 200 mA.<\/p>\n 50 mA.<\/p>\n 500 mA.<\/p>\n Un transistor BJT polarizado en la configuraci\u00f3n\u00a0de emisor com\u00fan cuya beta est\u00e1tica (hFE)\u00a0toma el valor 100. En qu\u00e9 estado de funcionamiento\u00a0se encuentra si su corriente de emisor es\u00a0de 4,5 mA y la de colector de 4 mA.<\/b><\/p>\n En zona activa con corriente de base de 0,5\u00a0mA.<\/p>\n En saturaci\u00f3n con corriente de base de 0,5\u00a0mA.<\/p>\n En zona activa con corriente de base de 0,1\u00a0mA.<\/p>\n En corte.<\/p>\n En saturaci\u00f3n con corriente de base de 0,1\u00a0mA.<\/p>\n \u00bfSe puede conseguir, utilizando un shunt, que\u00a0un amper\u00edmetro se utilice como miliamper\u00edmetro?:<\/b><\/p>\n No, ya que el shunt montado a un amper\u00edmetro\u00a0solamente puede disminuir la sensibilidad, pero\u00a0nunca aument\u00e1rsela.<\/p>\n Si, si su resistencia es la suficientemente grande.<\/p>\n No, salvo que la resistencia del shunt sea cero.<\/p>\n Si, en\u00a0cualquier caso.<\/p>\n No, salvo que la tensi\u00f3n sea continua.<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n Obtener en base 8 la cantidad num\u00e9rica que en\u00a0base 10 es 1000:<\/b><\/p>\n 8000.<\/p>\n 751.<\/p>\n 2773.<\/p>\n 1466.<\/p>\n 1750.<\/p>\n Seg\u00fan la aproximaci\u00f3n de Stirling usada en\u00a0mec\u00e1nica estad\u00edstica, el logaritmo neperiano del\u00a0factorial de 108 es igual a:<\/b><\/p>\n 7.00×108.<\/p>\n 8.00×108.<\/p>\n 1.74×109.<\/p>\n 1.84×109.<\/p>\n 1.94×109.<\/p>\n Una clase tiene 10 alumnos, de los cuales 6 son\u00a0chicos y 4 chicas. Hallar el n\u00famero n de posibilidades\u00a0en que se puede elegir de entre los\u00a0alumnos un comit\u00e9 de 4 miembros:<\/b><\/p>\n 120.<\/p>\n 151200.<\/p>\n 30240.<\/p>\n 680.<\/p>\n 210.<\/p>\n El resultado de realizar la integral entre 0 e infinito de \u222bx3 e-x dx es:<\/b><\/p>\n \u03c0\/2<\/p>\n 1<\/p>\n 0<\/p>\n 6<\/p>\n \u03c0<\/p>\n Los primeros t\u00e9rminos del desarrollo de Taylor\u00a0de ex en x=0 son:<\/b><\/p>\n \u20131 + x^2 +(x^4)\/2<\/p>\n 1 \u2013 x^2 \u2013\u00a0(x^4)\/2<\/p>\n 1 + x^2 \u2013\u00a0(x^4)\/2<\/p>\n 1 \u2013 x^2 + (x^4)\/2<\/p>\n 1 + x^2 + (x^4)\/2<\/p>\n Un n\u00famero expresado en binario en complemento\u00a0a dos de ochos bits es: 11001000. Dar la\u00a0expresi\u00f3n en decimal de dicho n\u00famero:<\/b><\/p>\n -32.<\/p>\n 48.<\/p>\n -48.<\/p>\n -111.<\/p>\n -56.<\/p>\n Un byte cuyos bits son 00110111. \u00bfQu\u00e9 valor\u00a0representa en decimal dicho byte?, en el caso\u00a0de que est\u00e9 codificado en BCD o codificado en\u00a0binario sin signo respectivamente:<\/b><\/p>\n 23 y 55.<\/p>\n 37 y 48.<\/p>\n 48 y 23.<\/p>\n 37 y 55.<\/p>\n 23 y 48.<\/p>\n Sean dos variables l\u00f3gicas x e y del \u00e1lgebra de\u00a0Boole bivaluada. Si x\u2019 es el complementario de x\u00a0e y\u2019 es el complementario de y. La expresi\u00f3n xy\u2019\u00a0+ x es igual a:<\/b><\/p>\n y + x.<\/p>\n xy\u2019.<\/p>\n yx\u2019.<\/p>\n y + xy\u2019.<\/p>\n yx\u2019.<\/p>\n La representaci\u00f3n de 640000 bytes en su valor\u00a0hexadecimal es:<\/b><\/p>\n A2121.<\/p>\n 8FC49.<\/p>\n FFFFF.<\/p>\n 9C400.<\/p>\n 65342.<\/p>\n Una serie de 100 medidas de una cantidad f\u00edsica\u00a0muestra una fluctuaci\u00f3n estad\u00edstica caracterizada\u00a0por una varianza muestral del valor medio\u00a0del 2%. Si la serie de medidas se ampl\u00eda a 1000\u00a0medidas, hechas en las mismas condiciones,\u00a0estimar la varianza muestral del valor medio de\u00a0la muestra ampliada:<\/b><\/p>\n 0.12.<\/p>\n 0.005.<\/p>\n 0.025.<\/p>\n 0.0063.<\/p>\n 1.2.<\/p>\n \u00bfQu\u00e9 error relativo y absoluto cometemos al\u00a0hacer la aproximaci\u00f3n sen(A)=A para A=1\u00ba?:<\/b><\/p>\n Error absoluto = 1×10-7 Error relativo =\u00a00.82%.<\/p>\n Error absoluto = 3×10-7 Error relativo =\u00a00.0015%.<\/p>\n Error absoluto = 5×10-7 Error relativo =\u00a00.0042%.<\/p>\n Error absoluto = 7×10-7 Error relativo =\u00a00.12%.<\/p>\n Error absoluto = 9×10-7 Error relativo =\u00a00.0053%.<\/p>\n Considere una moneda no trucada. \u00bfQu\u00e9 probabilidad\u00a0tiene de sacar 9 o m\u00e1s \u201ccaras\u201d en 10\u00a0intentos?:<\/b><\/p>\n 0.0098.<\/p>\n 0.0010.<\/p>\n 0.0128.<\/p>\n 0.1024.<\/p>\n 0.0107.<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n Considere 10 objetos a repartir en 3 cajas. Queremos\u00a0poner 2 objetos a la primera caja, 2 a la\u00a0segunda y el resto a la tercera. Si no importa\u00a0qu\u00e9 objeto va a cada caja, ni el orden de \u00e9stos,\u00a0\u00bfde cu\u00e1ntas maneras se pueden repartir?:<\/b><\/p>\n 1890.<\/p>\n 2520.<\/span><\/p>\n 1260.<\/p>\n 3780.<\/p>\n 840.<\/p>\n \u00bfCu\u00e1l de las siguientes relaciones entre funciones\u00a0hiperb\u00f3licas y trigonom\u00e9tricas es FALSA?:<\/b><\/p>\n sen(ix) = i\u30fbsenh(x).<\/p>\n cos(ix) = cosh(x).<\/p>\n tan(ix) = i\u30fbtanh(x).<\/p>\n cosec(ix) = i\u30fbcosech(x).<\/p>\n sec(ix) = sech(x).<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n Examen RIR 2010-2011 \u2013 TERCERA PARTE Ex\u00e1menes de Radiof\u00edsica. Pruebas selectivas 2010-2011 para el puesto de\u00a0Radiof\u00edsico Interno Residente (Radiof\u00edsico Hospitalario). Cuaderno de examen Radiof\u00edsica Hospitalaria. Cuestionario Oficial de examen con las preguntas y respuestas\u00a0de la convocatoria RIR (RFH)\u00a02010-2011.<\/p>\n","protected":false},"author":2,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"_acf_changed":false,"footnotes":""},"categories":[93,195],"tags":[4415,4419,4409,4406,4407,4418,4410,4413,4411,4416,4417,4412,495,4408],"class_list":["post-22412","post","type-post","status-publish","format-standard","hentry","category-formacion-ciencias-de-la-salud","category-radiodiagnostico-radioterapia","tag-4415","tag-4419","tag-cuestionario","tag-examen","tag-examenes-2","tag-examenes-de-fisica","tag-oposicion","tag-plazas-hospitalarias","tag-preguntas","tag-radiofisica","tag-radiofisico-interno-residente","tag-respuestas","tag-rir","tag-tests","no-featured-image-padding"],"acf":[],"yoast_head":"\n\n
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