Ex\u00e1menes de Radiof\u00edsica. Pruebas selectivas 2011-2012 para el puesto de\u00a0Radiof\u00edsico Interno Residente (Radiof\u00edsico Hospitalario). Cuaderno de examen Radiof\u00edsica Hospitalaria. Cuestionario Oficial de examen con las preguntas y respuestas\u00a0de la convocatoria RIR (RFH)\u00a02011-2012. Pruebas de acceso a la formaci\u00f3n especializada de\u00a0Radiof\u00edsica en la Sanidad P\u00fablica espa\u00f1ola.<\/p>\n
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91. La impedancia caracter\u00edstica de un cable coaxial es:<\/p>\n
1. Independiente de la geometr\u00eda de los conductores del cable.<\/p>\n
2. Medible con un pol\u00edmetro, conectando \u00e9ste entre el terminal activo y la malla exterior.<\/p>\n
3. Z0 = (L C)^1\/2.<\/p>\n
4. Z0 = (1\/2 \u03c0 L C)^1\/2<\/p>\n
5. Z0 = (L \/ C)^1\/2.<\/p>\n
92. En un preamplificador de carga:<\/p>\n
1. La capacidad del detector determina el valor de la tensi\u00f3n de salida.<\/p>\n
2. La tensi\u00f3n de salida es proporcional a la carga depositada en el detector.<\/p>\n
3. La tensi\u00f3n de salida es constante, independientemente de la carga depositada en el detector.<\/p>\n
4. No se puede producir el fen\u00f3meno de apilamiento de pulsos (pile-up)<\/p>\n
5. En ausencia de carga de entrada, la salida tiene un offset de valor mitad al de la alimentaci\u00f3n.<\/p>\n
93. Se transmite una se\u00f1al desde un cable coaxial de impedancia Z1 a otro coaxial de independencia Z2, con Z1<Z2. Para evitar reflexiones, se utiliza una terminaci\u00f3n R entre los dos cables. El valor de dicha terminaci\u00f3n es:<\/p>\n
1. R= Z2 \u2013 Z1<\/p>\n
2. R=Z2 + Z1<\/p>\n
3. R=Z1Z2 \/ (Z2 \u2013 Z1)<\/p>\n
4. R=Z1Z2 \/ (Z2 + Z1)<\/p>\n
5. R= 2*Z2 \u2013 Z1<\/p>\n
95. Una regi\u00f3n del espacio tiene un campo magn\u00e9tico de 200 G y un campo el\u00e9ctrico de 2,5 \u00b7106 N\/C. La relaci\u00f3n entre la densidad de energ\u00eda el\u00e9ctrica y magn\u00e9tica, ue\/em, es:<\/p>\n
1. 0,17<\/p>\n
2. 5,74<\/p>\n
3. 32,94<\/p>\n
4. 0,03<\/p>\n
5. 1,46<\/p>\n
96. La irradiancia producida por el Sol en la superficie de la Tierra es 1,34\u00b7103 W\/m2. Suponiendo que el promedio del vector de Poynting es igual al valor de la irradiancia, el campo el\u00e9ctrico y el campo magn\u00e9tico en la superficie de la Tierra vienen dados por:<\/p>\n
1. |E0|= |B0|= 1,34\u00b7103 V\/m.<\/p>\n
2. |E0|= 0,67\u00b7103 V\/m, |B0|= 0,67\u00b7103 T.<\/p>\n
3. |E0|= 1,34\u00b7103 V\/m, |B0|= 3,35\u00b710-6 T.<\/p>\n
4. |E0|= 3,35\u00b7103 V\/m, |B0|= 1,005\u00b710-6 T.<\/p>\n
5. |E0|= 1,005\u00b7103 V\/m, |B0|= 3,35\u00b710-6 T.<\/p>\n
97. Si en un material diel\u00e9ctrico, E es el campo el\u00e9ctrico, D el desplazamiento, P la polarizaci\u00f3n, \u03b5 la permitividad y \u03b50 la permitividad del vac\u00edo, la relaci\u00f3n entre ellos es:<\/p>\n
1. D=E+P.<\/p>\n
2. \u03b5D=E+P.<\/p>\n
3. D=\u03b5E+P.<\/p>\n
4. D=\u03b50E+P<\/p>\n
5. D=\u03b5 (E+P)<\/p>\n
98. Una onda electromagn\u00e9tica propag\u00e1ndose en aire incide normalmente sobre una superficie de vidrio. Los \u00edndices de refracci\u00f3n de aire y del vidrio son 1 y 1,5 aproximadamente (tomar estos valores como exactos). \u00bfCu\u00e1l es la raz\u00f3n de la potencia reflejada a la incidente (poder reflectante)?:<\/p>\n
1. 2\/3<\/p>\n
2. 4\/9<\/p>\n
3. 1\/5<\/p>\n
4. 1\/25<\/p>\n
5. 1\/16<\/p>\n
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99. La susceptibilidad magn\u00e9tica de un material paramagn\u00e9tico\u00a0es:<\/p>\n
1. Paralela al campo magn\u00e9tico aplicado.<\/p>\n
2. Perpendicular al campo magn\u00e9tico aplicado.<\/p>\n
3. Un escalar positivo.<\/p>\n
4. Un escalar negativo.<\/p>\n
5. Nula.<\/p>\n
100. La energ\u00eda potencial de un dipolo magn\u00e9tico en un campo magn\u00e9tico es m\u00e1xima si el \u00e1ngulo que forman es:<\/p>\n
1. 270\u00ba.<\/p>\n
2. 180\u00ba.<\/p>\n
3. 90\u00ba.<\/p>\n
4. 0\u00ba.<\/p>\n
5. No depende del \u00e1ngulo.<\/p>\n
101. La impedancia de un circuito cuya resistencia es R, su capacidad es C, su inducci\u00f3n es L, (RCL en serie), siendo \u03c9 la frecuencia angular es:<\/p>\n
1. [R^2 + (\u03c9L \u2013 1\/wC)^2]^1\/2<\/p>\n
2. [R^2 + (\u03c9C \u2013 1\/wL)^2]^1\/2<\/p>\n
3. [R^2 \u2013 (\u03c9L \u2013 1\/wC)^2]^1\/2<\/p>\n
4. [R^2 + (\u03c9L + 1\/wC)^2]^1\/2<\/p>\n
5. [R^2 + (\u03c9C + 1\/wL)^2]^1\/2<\/p>\n
102. El campo el\u00e9ctrico en cualquier punto del eje de un anillo uniformemente cargado con \u03bb(C\/m), de radio r y centro c, a distancia z del centro de \u00e9ste, si R es la distancia entre el punto z y un punto en la circunferencia del anillo y \u03b1 el \u00e1ngulo generado por el segmento cz y el definido por R, es proporcional a:<\/p>\n
1. \u03bb \/ 2\u03c0R cos\u03b1.<\/p>\n
2. \u03bb \/ 3\u03c0R cos\u03b1.<\/p>\n
3. R3 \/ r2 sen\u03b1<\/p>\n
4. cos\u03b1 \/ \u03c0 R2.<\/p>\n
5. \u03bb cos\u03b1 \/ R3.<\/p>\n
103. \u00bfCu\u00e1l es la funci\u00f3n de partici\u00f3n de un gas de electrones localizado en una regi\u00f3n donde existe un campo magn\u00e9tico aplicado B?:<\/p>\n
1. 2*exp (\u2013\u03bcB\/KT)<\/p>\n
2. 2*exp (\u03bcB\/KT)<\/p>\n
3. exp (\u20132\u03bcB\/KT)<\/p>\n
4. exp (2\u03bcB\/KT)<\/p>\n
5. 2*cosh (\u03bcB\/KT)<\/p>\n
104. La potencia irradiada por una part\u00edcula cargada en oscilaci\u00f3n es proporcional a: (c velocidad de la luz; Q carga el\u00e9ctrica; \u00ed frecuencia de oscilaci\u00f3n)<\/p>\n
1. c^3.<\/p>\n
2. \u03bd^-4.<\/p>\n
3. Q^2.<\/p>\n
4. \u03bd^2.<\/p>\n
5. c^-2.<\/p>\n
105. Por un cable cil\u00edndrico pasa una corriente de 5 A. Si el cable disipa una potencia de 2 W\/km, el campo el\u00e9ctrico en la superficie del cable es:<\/p>\n
1. 12\u00b710-4 V\/m.<\/p>\n
2. 4\u00b710-4 V\/m.<\/p>\n
3. 12\u00b710-3 V.<\/p>\n
4. 1,33\u00b710-4 V\/m.<\/p>\n
5. Cero.<\/p>\n
106. Se tiene un solenoide cil\u00edndrico de longitud mucho mayor que su radio, de tal forma que se puede tratar como un solenoide infinitamente largo. El solenoide tiene 3000 espiras, una longitud de 30 cm y se alimenta con una corriente continua de 1 A. \u00bfQu\u00e9 intensidad tendr\u00e1 el campo magn\u00e9tico H en su interior?:<\/p>\n
1. 9\u00b7104 A\/m.<\/p>\n
2. 900 A\/m.<\/p>\n
3. 10-4 A\/m.<\/p>\n
4. 10-2 A\/m.<\/p>\n
5. 104 A\/m.<\/p>\n
107. Se tienen dos hilos rectil\u00edneos, paralelos e indefinidos, con la misma corriente el\u00e9ctrica I propag\u00e1ndose en el mismo sentido. \u00bfC\u00f3mo ser\u00e1 la fuerza por unidad de longitud que ejerce un hilo sobre el otro?:<\/p>\n
1. Atractiva e inversamente proporcional a I^2.<\/p>\n
2. Atractiva y proporcional a I^2.<\/p>\n
3. Repulsiva e inversamente proporcional a I^2.<\/p>\n
4. Repulsiva y proporcional a I^2.<\/p>\n
5. Atractiva o repulsiva dependiendo del valor concreto de la separaci\u00f3n entre los hilos.<\/p>\n
108. \u00bfC\u00f3mo es la susceptibilidad magn\u00e9tica de un material diamagn\u00e9tico?:<\/p>\n
1. Nula.<\/p>\n
2. Positiva y mayor o igual que 1.<\/p>\n
3. Positiva y menor que 1.<\/p>\n
4. Negativa y menor que 1 en m\u00f3dulo.<\/p>\n
5. Negativa y mayor o igual que 1 en m\u00f3dulo.<\/p>\n
109. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Una bater\u00eda de 12 V reci\u00e9n cargada almacena 45 A-h. \u00bfCu\u00e1nto tiempo podr\u00e1 alimentar un motor de 100 W?:<\/p>\n
1. 540 horas.<\/p>\n
2. 5,4 horas.<\/p>\n
3. 9 minutos.<\/p>\n
4. 375 horas.<\/p>\n
5. 6,25 minutos.<\/p>\n
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110. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Se\u00a0tiene un transformador de corriente alterna que multiplica el voltaje de entrada por 10. \u00bfPor qu\u00e9 factor multiplicar\u00e1 la intensidad de la corriente de entrada? Suponer que el transformador es ideal y no existen p\u00e9rdidas:<\/span><\/p>\n 1. 0,01<\/p>\n 2. 0,1<\/p>\n 3. 1<\/p>\n 4. 10<\/p>\n 5. 100<\/p>\n 111. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Se tiene un dipolo puntual el\u00e9ctrico en el origen de coordenadas. \u00bfC\u00f3mo es la intensidad del campo el\u00e9ctrico E en funci\u00f3n de la distancia al origen r?:<\/p>\n 1. E es proporcional a r.<\/p>\n 2. E es proporcional a 1\/r.<\/p>\n 3. E es proporcional a 1\/r2.<\/p>\n 4. E es proporcional a 1\/r3.<\/p>\n 5. E es proporcional a 1\/r4.<\/p>\n 113. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 \u00bfDe qu\u00e9 par\u00e1metro depende el valor \u00f3hmico de un varistor?:<\/p>\n 1. De la temperatura.<\/p>\n 2. De la presi\u00f3n atmosf\u00e9rica.<\/p>\n 3. De la presi\u00f3n mec\u00e1nica que soporte.<\/p>\n 4. De la humedad relativa.<\/p>\n 5. De la tensi\u00f3n el\u00e9ctrica.<\/p>\n 114. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Calcular el campo magn\u00e9tico m\u00ednimo que se puede medir con una sonda SQUID (anillo superconductor) de 1 mm2 de \u00e1rea:<\/p>\n 1. 4\u00b710-9 T.<\/p>\n 2. 10-9 gauss.<\/p>\n 3. Las ondas SQUID no pueden medir campos magn\u00e9ticos.<\/p>\n 4. El campo magn\u00e9tico m\u00ednimo que se puede medir vendr\u00e1 determinado por la temperatura de trabajo.<\/p>\n 5. 2\u00b710-9 gauss.<\/p>\n 115. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Un hilo de cobre de forma cil\u00edndrica de longitud L y radio R tiene una resistencia de 4 Ohm. \u00bfQu\u00e9 resistencia tendr\u00e1 otro hilo de cobre de la misma longitud L y el doble de radio?:<\/p>\n 1. 1 Ohm.<\/p>\n 2. 2 Ohm.<\/p>\n 3. 4 Ohm.<\/p>\n 4. 8 Ohm.<\/p>\n 5. 16 Ohm.<\/p>\n 116. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Un rayo de luz ultravioleta se propaga en un diel\u00e9ctrico de permitividad diel\u00e9ctrica relativa \u03b5r. La velocidad de propagaci\u00f3n es:<\/p>\n 1. Independiente de \u03b5r.<\/p>\n 2. Proporcional a \u03b5r.<\/p>\n 3. Inversamente proporcional a \u03b5r.<\/p>\n 4. Proporcional a la ra\u00edz cuadrada de \u03b5r.<\/p>\n 5. Inversamente proporcional a la ra\u00edz cuadrada de \u03b5r.<\/p>\n 118. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Los coeficientes de atenuaci\u00f3n at\u00f3micos para las interacciones de fotones: fotoel\u00e9ctrico (t), Compton (delta) y producci\u00f3n de pares (k), dependen del n\u00famero at\u00f3mico Z:<\/p>\n 1. t es proporcional a Z4, delta es proporcional a Z, k es proporcional a Z2.<\/p>\n 2. t es proporcional a Z, delta es proporcional a Z2, k es proporcional a Z3.<\/p>\n 3. t es proporcional a Z2, delta es proporcional a Z, k es proporcional a Z3.<\/p>\n 4. t es proporcional a Z3, delta es proporcional a Z4, k es proporcional a Z2.<\/p>\n 5. t es proporcional a Z3, delta es proporcional a Z, es proporcional a Z.<\/p>\n 119. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 La vida del mu\u00f3n \u00b5-es del orden de:<\/p>\n 1. ms.<\/p>\n 2. ps.<\/p>\n 3. ns.<\/p>\n 4. s.<\/p>\n 5. \u00b5s.<\/p>\n 120. \u00bfCu\u00e1ntos gramos de P-32 hay en una fuente de este radion\u00faclido con una actividad de 5 mCi? (Dato: Para el P-32, T1\/2=14.29 d\u00edas):<\/p>\n 1. 1,75\u00b710-11 g.<\/p>\n 2. 1,75 g.<\/p>\n 3. 1,75\u00b710-8 g.<\/p>\n 4. 1,75\u00b710-5 g.<\/p>\n 5. 1,75 Kg.<\/p>\n 121. La secci\u00f3n eficaz de Thompson (colisi\u00f3n el\u00e1stica cl\u00e1sica entre un fot\u00f3n y un electr\u00f3n, \u03b3 + e \u2192 \u03b3 + e) vale (Donde re es el radio cl\u00e1sico del electr\u00f3n):<\/p>\n 1. (3\u03c0re\/8)^2<\/p>\n 2. (8\u03c0re^2)\/3<\/p>\n 3. (8\u03c0re^3\/3)^1\/2<\/p>\n 4. (8\u03c0\/3)^2*re<\/p>\n 5. (8\u03c0re\/3)^2<\/p>\n 122. Seg\u00fan el modelo est\u00e1ndar, los quarks:<\/p>\n 1. Se unen para formar leptones.<\/p>\n 2. Se encuentran siempre aislados.<\/p>\n 3. Son los constituyentes de los hadrones.<\/p>\n 4. Forman mesones cuando se unen tres de ellos.<\/p>\n 5. Forman bariones cuando se unen un par quark-antiquark.<\/span><\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n 123. El 132I se desintegra por emisi\u00f3n \u03b2- en un n\u00facleo estable 132 Xe con un periodo de semidesintegraci\u00f3n de 2.3 h. \u00bfCu\u00e1nto tiempo tardar\u00e1n en decaer una fracci\u00f3n 7\/8 de los \u00e1tomos iniciales de 132 I?:<\/p>\n 1. 69 h.<\/p>\n 2. 0.69 h.<\/p>\n 3. 13.8 h.<\/p>\n 4. 3.45 h.<\/p>\n 5. 6.9 h.<\/p>\n 124. Los tipos de interacci\u00f3n invariantes bajo paridad son:<\/p>\n 1. Todas las interacciones.<\/p>\n 2. Las interacciones fuertes y electromagn\u00e9ticas<\/p>\n 3. Las interacciones fuertes y d\u00e9biles.<\/p>\n 4. Las interacciones electromagn\u00e9ticas y d\u00e9biles.<\/p>\n 5. \u00danicamente las d\u00e9biles.<\/p>\n 125. En un proceso de desintegraci\u00f3n por conversi\u00f3n interna:<\/p>\n 1. Un fot\u00f3n se convierte en un par electr\u00f3n-positr\u00f3n, dentro del \u00e1tomo, emiti\u00e9ndose dicho par en la desintegraci\u00f3n.<\/p>\n 2. Un neutr\u00f3n se convierte en un prot\u00f3n y un electr\u00f3n, emiti\u00e9ndose este \u00faltimo.<\/p>\n 3. Se emite un electr\u00f3n at\u00f3mico.<\/p>\n 4. Un prot\u00f3n captura un electr\u00f3n at\u00f3mico, emiti\u00e9ndose un fot\u00f3n.<\/p>\n 5. Se emite un fot\u00f3n, que se convierte en un par electr\u00f3n-positr\u00f3n en el interior del detector.<\/p>\n 126. Una fuente radiactiva de actividad 1 MBq tiene un tiempo de semidesintegraci\u00f3n de T1\/2=1 a\u00f1o.<\/p>\n El n\u00famero de \u00e1tomos radiactivos que constituyen dicha fuente:<\/p>\n 1. 4,5\u00b71014 \u00e1tomos.<\/p>\n 2. 4,5\u00b71010 \u00e1tomos.<\/p>\n 3. 4,5\u00b71016 \u00e1tomos.<\/p>\n 4. 4,5\u00b71013 \u00e1tomos.<\/p>\n 5. 2,18\u00b71013 \u00e1tomos.<\/p>\n 127. \u00bfCu\u00e1l es la longitud de onda de un fot\u00f3n de energ\u00eda m\u00e1xima procedente de un tubo de rayos que opera a un voltaje de pico de 80 kV?:<\/p>\n 1. 1.55 Angstrom.<\/p>\n 2. 15.5 Angstrom.<\/p>\n 3. 0.155 Angstrom.<\/p>\n 4. 155 Angstrom.<\/p>\n 5. 0.0155 Angstrom.<\/p>\n 128. \u00bfPuede el Actinio 225 (Ac 225) decaer mediante desintegraci\u00f3n alfa \u03b1 y\/o desintegraci\u00f3n beta \u03b2? Los datos de masas at\u00f3micas son los siguientes: M (225 Ac 89)= 225.023229, M (221 Fr 87)= 221.014254, M (225 Th 90)= 225.023951. M (\u03b1)= 4.002.<\/p>\n 1. Puede decaer mediante \u03b1 y por cualquier tipo de desintegraci\u00f3n \u03b2 tambi\u00e9n.<\/p>\n 2. S\u00f3lo puede emitir \u03b2+.<\/p>\n 3. S\u00f3lo puede emitir \u03b2-.<\/p>\n 4. No puede desintegrarse ni por emisi\u00f3n \u03b1 ni por cualquier emisi\u00f3n \u03b2.<\/p>\n 5. Se desintegra por emisi\u00f3n \u03b1 y no decae por ning\u00fan tipo de emisi\u00f3n \u03b2.<\/p>\n 130. La raz\u00f3n giromagn\u00e9tica del movimiento orbital del electr\u00f3n respecto a la raz\u00f3n giromagn\u00e9tica del esp\u00edn electr\u00f3nico es:<\/p>\n 1. Mayor.<\/p>\n 2. El doble.<\/p>\n 3. La mitad.<\/p>\n 4. Igual.<\/p>\n 5. Depende del momento angular orbital L.<\/p>\n 131. El \u00e1tomo de ox\u00edgeno tiene una energ\u00eda de ligadura de la capa K de 532 eV y de la capa L 23.7<\/p>\n eV y 7.1 eV. \u00bfCu\u00e1les son las posibles energ\u00edas de sus electrones Auger?:<\/p>\n 1. 501.2 eV.<\/p>\n 2. 501.2 eV y 524.9 eV.<\/p>\n 3. 501.2 eV y 508.3 eV.<\/p>\n 4. 508.3 eV y 524.9 eV.<\/p>\n 5. 524.9 eV.<\/p>\n 132. La energ\u00eda de enlace del n\u00facleo 4 He 2 es 28,3 MeV. Estime la energ\u00eda potencial de la interacci\u00f3n fuerte entre dos nucleones de este n\u00facleo:<\/p>\n 1. -7,08 MeV.<\/p>\n 2. -2,36 MeV.<\/p>\n 3. 1,4 MeV.<\/p>\n 4. 7,8 MeV.<\/p>\n 5. -4,72 MeV.<\/p>\n 133. La reacci\u00f3n de fusi\u00f3n entre dos deuterones puede producirse si sus n\u00facleos se aproximan al menos 2\u00b710-15 m. Imagine dos deuterones que se aproximan mutuamente desde muy lejos, ambos con la misma velocidad. \u00bfCu\u00e1l debe ser la energ\u00eda cin\u00e9tica m\u00ednima de los deuterones para que se produzca la reacci\u00f3n de fusi\u00f3n? (Constante de interacci\u00f3n electrost\u00e1tica: 9\u00b7109 Nm2\/C2):<\/p>\n 1. 180 keV.<\/p>\n 2. 360 keV.<\/p>\n 3. 720 keV.<\/p>\n 4. 13,6 MeV.<\/span><\/p>\n 5. 90 keV.<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n 134. Un prot\u00f3n se acelera con un campo el\u00e9ctrico uniforme de 10000 V\/cm. \u00bfQu\u00e9 energ\u00eda cin\u00e9tica adquiere en un recorrido de 3 cm?:<\/p>\n 1. 3,33 keV.<\/p>\n 2. 0,3 meV.<\/p>\n 3. 30 keV.<\/p>\n 4. 173 eV.<\/p>\n 5. Se necesita el dato de la masa del prot\u00f3n.<\/p>\n 135. \u00bfCu\u00e1l es la energ\u00eda de retroceso del \u00e1tomo de tecnecio como resultado de la emisi\u00f3n de un fot\u00f3n en la transici\u00f3n is\u00f3mera 99m Tc 43\u00e099 Tc 43 + \u03b3? (Datos: energ\u00eda de emisi\u00f3n del fot\u00f3n 140 keV; masa (99m Tc 43) =92130.7 MeV\/c2.<\/p>\n 1. 200 eV.<\/p>\n 2. 0.11 eV.<\/p>\n 3. 120 eV.<\/p>\n 4. 1.1 keV.<\/p>\n 5. 0.14 MeV.<\/p>\n 136. Un haz de fotones de 662 keV incide sobre un maniqu\u00ed de agua de 30 cm de espesor. Calcular el corrimiento Compton para los fotones que son dispersados un \u00e1ngulo de 45\u00ba con respecto a la direcci\u00f3n de incidencia:<\/p>\n 1. 0.071 \u00c5.<\/p>\n 2. 0.017 \u00c5.<\/p>\n 3. 0.0071 \u00c5.<\/p>\n 4. 1.71 \u00c5.<\/p>\n 5. 0.171 \u00c5.<\/p>\n 137. De las siguientes afirmaciones, indicar cu\u00e1l de ellas es FALSA en relaci\u00f3n al espectro energ\u00e9tico de las radiaciones:<\/p>\n 1. La radiaci\u00f3n gamma producida por una desintegraci\u00f3n nuclear presenta un espectro discreto, mientras que los electrones, resultado de una desintegraci\u00f3n beta, es continuo.<\/p>\n 2. Tanto la radiaci\u00f3n gamma producida por una desexcitaci\u00f3n nuclear como los rayos X caracter\u00edsticos producidos por una desexcitaci\u00f3n at\u00f3mica muestran espectros discretos.<\/p>\n 3. Los materiales transur\u00e1nidos que de manera espont\u00e1nea se fisionan son fuentes de neutrones monoenerg\u00e9ticos.<\/p>\n 4. El espectro energ\u00e9tico de las part\u00edculas alfa emitidas de manera espont\u00e1nea por n\u00facleos pesados es discreto.<\/p>\n 5. La radiaci\u00f3n de sincrotr\u00f3n generada al curvar un haz muy energ\u00e9tico de electrones cubre un amplio y continuo espectro de energ\u00eda.<\/p>\n 138. Los haces de rayos X empleados en Radiodiagn\u00f3stico tienen unos espectros de energ\u00eda m\u00e1xima en torno a 100 keV. En estos niveles de energ\u00eda, \u00bfCu\u00e1l es la interacci\u00f3n dominante con el tejido y por tanto el responsable fundamental de formaci\u00f3n de la imagen?:<\/p>\n 1. Dispersi\u00f3n Thomson.<\/p>\n 2. Efecto Compton.<\/p>\n 3. Efecto fotoel\u00e9ctrico.<\/p>\n 4. Formaci\u00f3n de pares.<\/p>\n 5. Dispersi\u00f3n Rayleigh.<\/p>\n 139. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Las reacciones de captura electr\u00f3nica, se producen cuando el n\u00facleo captura un electr\u00f3n orbital y se combina con un:<\/p>\n 1. Prot\u00f3n, transform\u00e1ndose en un neutr\u00f3n y emitiendo un neutrino.<\/p>\n 2. Neutr\u00f3n, transform\u00e1ndose en un prot\u00f3n y emitiendo un antineutrino y un electr\u00f3n.<\/p>\n 3. Prot\u00f3n, transform\u00e1ndose en un par electr\u00f3n positr\u00f3n.<\/p>\n 4. Neutr\u00f3n, transform\u00e1ndose en un prot\u00f3n y qued\u00e1ndose el n\u00facleo excitado.<\/p>\n 5. Prot\u00f3n, transform\u00e1ndose en un neutr\u00f3n solamente.<\/p>\n 140. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 \u00bfA qu\u00e9 energ\u00eda puede un fot\u00f3n perder como m\u00e1ximo la mitad de su energ\u00eda en una dispersi\u00f3n Compton?:<\/p>\n 1. 256 MeV.<\/p>\n 2. 256 eV.<\/p>\n 3. 25.6 keV.<\/p>\n 4. 256 keV.<\/p>\n 5. 128 keV.<\/p>\n 142. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Un paciente recibe una inyecci\u00f3n de 10 mCi de 99mTc para diagn\u00f3stico. Calcular el tiempo que tarda la actividad en reducirse a 1.25 mCi sabiendo que la semivida f\u00edsica de 99mTc es de 6 horas y que la semivida biol\u00f3gica, debida a la patolog\u00eda del paciente, es de 2 horas:<\/p>\n 1. 18 horas.<\/p>\n 2. 6 horas.<\/p>\n 3. 9 horas.<\/p>\n 4. 4.5 horas.<\/p>\n 5. 3 horas.<\/p>\n 143. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 En la interacci\u00f3n denominada \u201ccreaci\u00f3n de tripletes\u201d un fot\u00f3n se transforma en un par electr\u00f3n-positr\u00f3n (creaci\u00f3n de pares), siendo absorbida parte de la cantidad de movimiento y de la energ\u00eda por un electr\u00f3n at\u00f3mico que resulta arrancado del \u00e1tomo. \u00bfA partir de qu\u00e9 energ\u00eda del fot\u00f3n se puede producir la interacci\u00f3n de triples?:<\/p>\n 1. 0.511 MeV.<\/p>\n 2. 1.022 MeV.<\/p>\n 3. 1.533\u00a0MeV.<\/span><\/p>\n 4. 2.044 MeV.<\/p>\n 5. Esta interacci\u00f3n no tiene energ\u00eda umbral.<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n 144. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 \u00bfCu\u00e1l es aproximadamente el valor de Q en la siguiente reacci\u00f3n de fusi\u00f3n? 1H2 + 1H3 \u00e0 2He4 + 0n1 + Q:<\/p>\n 1. 17 MeV.<\/p>\n 2. 18 KeV.<\/p>\n 3. 18 uma.<\/p>\n 4. 1,5 GeV.<\/p>\n 5. 20\u00b710-11 J.<\/p>\n 145. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 En el proceso de desintegraci\u00f3n del 60Co, decayendo a 60Ni, se emiten:<\/p>\n 1. Dos electrones (Emax=1,17 y 1,33 MeV) y un fot\u00f3n (320 keV).<\/p>\n 2. Un electr\u00f3n (Emax=1,17 keV) y dos rayos gamma (3,20 y 1,33 MeV).<\/p>\n 3. Dos electrones (Emax=320 keV) y un rayo gamma (1,17 MeV).<\/p>\n 4. Un electr\u00f3n (Emax=320 keV) y dos rayos gamma (1,17 y 1,33 MeV).<\/p>\n 5. Un electr\u00f3n (Emax=320 keV) y un rayo gamma (1,17 MeV)<\/p>\n 146. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Suponiendo que la relaci\u00f3n 14C\/12C=1,3\u00b710-12, calcular la velocidad de desintegraci\u00f3n de un organismo vivo por gramo de carbono (T1\/2 del 14C es 5730 a\u00f1os):<\/p>\n 1. 15 desintegraciones \u00b7 min-1 \u00b7 g-1.<\/p>\n 2. 25 desintegraciones \u00b7 min-1 \u00b7 g-1.<\/p>\n 3. 10 desintegraciones \u00b7 min-1 \u00b7 g-1.<\/p>\n 4. 20 desintegraciones \u00b7 min-1 \u00b7 g-1.<\/p>\n 5. 5 desintegraciones \u00b7 min-1 \u00b7 g-1.<\/p>\n 147. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Una medida de 1 hora del fondo con cierto contador da 1020 cuentas. Una muestra de vida larga se sit\u00faa en el contador, y se registran 120 cuentas en 5 min. \u00bfCu\u00e1l es la desviaci\u00f3n est\u00e1ndar de la tasa de cuentas netas?:<\/p>\n 1. 22.2 cpm.<\/p>\n 2. 2.25 cpm.<\/p>\n 3. 0.225 cpm.<\/p>\n 4. 11.2 cpm.<\/p>\n 5. 5.6 cpm.<\/p>\n 148. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 \u00bfCu\u00e1l es la tasa de activaci\u00f3n por gramo del sodio en la reacci\u00f3n 23Na(n, \u03b3) 24Na en un reactor con un flujo de neutrones t\u00e9rmicos de 1013 neutrones\/cm2\u00b7s, si la secci\u00f3n eficaz del 23Na es de 0,53 b?:<\/p>\n 1. 1,38\u00b71011 activaciones\/g\u00b7s.<\/p>\n 2. 4,76\u00b71011 activaciones\/g\u00b7s.<\/p>\n 3. 2,97\u00b71012 activaciones\/g\u00b7s.<\/p>\n 4. 3,83\u00b71010 activaciones\/g\u00b7s.<\/p>\n 5. 5,82\u00b71012 activaciones\/g\u00b7s.<\/p>\n 151. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 La tasa de cuentas verdadera de una fuente de radiactiva de larga vida es de 316 cpm. El fondo es despreciable. \u00bfCu\u00e1l es la desviaci\u00f3n est\u00e1ndar de la tasa de cuentas obtenidas de una medida de 5 min?:<\/p>\n 1. 17.8 cpm.<\/p>\n 2. 3.55 cpm.<\/p>\n 3. 3.975 cpm.<\/p>\n 4. 15.90 cpm.<\/p>\n 5. 7.95 cpm.<\/p>\n 152. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 El valor de la longitud de onda de Compton depende de:<\/p>\n 1. La frecuencia de fot\u00f3n incidente.<\/p>\n 2. La longitud de onda del electr\u00f3n incidente.<\/p>\n 3. Es una constante.<\/p>\n 4. La energ\u00eda de ligadura del electr\u00f3n.<\/p>\n 5. La energ\u00eda del fot\u00f3n incidente.<\/p>\n 153. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Sea un material con un coeficiente de atenuaci\u00f3n de 0.17 cm-1. \u00bfQu\u00e9 espesor de dicho material debemos utilizar para atenuar un haz de radiaci\u00f3n monoenerg\u00e9tico a la mitad?:<\/p>\n 1. Infinito.<\/p>\n 2. 2 cent\u00edmetros.<\/p>\n 3. 2.05 cent\u00edmetros.<\/p>\n 4. 4.08 cent\u00edmetros.<\/p>\n 5. 5.51 cent\u00edmetros.<\/p>\n 154. El 212-Bi-82 se desintegra radiactivamente en un 64% por emisi\u00f3n \u00df pasando a Po-212 y en un 36% por emisi\u00f3n \u03b1, pasando a Tl-208. Si el per\u00edodo de semidesintegraci\u00f3n del Bi-210 es de 60,6 min, se\u00f1ale la respuesta correcta respecto a las constantes de desintegraci\u00f3n para cada una de las transmutaciones:<\/p>\n 1. \u03bb\u03b1=\u03bb\u00df= 1,14\u00b710^-2 min^-1<\/p>\n 2. \u03bb\u03b1= 7,32\u00b710^-4 min^-1<\/p>\n 3. \u03bb\u03b1= 4,12\u00b710^-3 min^-1<\/p>\n 4. \u03bb\u00df= 1,06\u00b710^-2 min<\/p>\n 5. \u03bb\u00df= 7,32\u00b710^-2 min<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n 155. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Se\u00f1ale cual de las siguientes afirmaciones relacionadas con el efecto fotoel\u00e9ctrico NO es cierta:<\/p>\n 1. A bajas energ\u00edas el efecto fotoel\u00e9ctrico domina sobre el efecto Compton.<\/p>\n 2. La energ\u00eda que recibe el electr\u00f3n es independiente del \u00e1ngulo\u00a0con que es emitido.<\/p>\n 3. El electr\u00f3n se puede emitir con cualquier \u00e1ngulo.<\/p>\n 4. El fot\u00f3n es completamente absorbido.<\/p>\n 5. El efecto fotoel\u00e9ctrico es una interacci\u00f3n de un fot\u00f3n con un \u00e1tomo.<\/p>\n 156. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 La secci\u00f3n eficaz macrosc\u00f3pica de un prot\u00f3n de 1 MeV en agua es 410 \u00b5m-1 y la energ\u00eda media perdida en una colisi\u00f3n de un electr\u00f3n es 72 eV. \u00bfCu\u00e1l es el poder de frenado?:<\/p>\n 1. 4,65 \u00b7 103 eV \u00b5m-1.<\/p>\n 2. 2,95 \u00b7 104 eV \u00b5m-1.<\/p>\n 3. 3,49 \u00b7 104 eV \u00b5m-2.<\/p>\n 4. 1,65 \u00b7 102 eV \u00b5m-1.<\/p>\n 5. 4,65 \u00b7 103 eV \u00b5m.<\/p>\n 157. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 En el servicio de Medicina Nuclear se encuentra en vial de 99mTc que est\u00e1 etiquetado de la siguiente manera: \u201c75 kBq\/ml a las 8 de la ma\u00f1ana\u201d. \u00bfQu\u00e9 volumen se deber\u00e1 sacar del vial a las 4 de la tarde del mismo d\u00eda para preparar una inyecci\u00f3n de 50 kBq para un accidente? (Nota: el periodo de semidesintegraci\u00f3n de 99mTc es de 6 horas):<\/p>\n 1. 0,5 ml.<\/p>\n 2. 0,76 ml.<\/p>\n 3. 1 ml.<\/p>\n 4. 1,33 ml.<\/p>\n 5. 1,68 ml.<\/p>\n 158. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 El promedio de la velocidad de un electr\u00f3n en la primera \u00f3rbita de Bohr de un \u00e1tomo de n\u00famero at\u00f3mico Z, en unidades de la velocidad de la luz es:<\/p>\n 1. Z^1\/2<\/p>\n 2. Z.<\/p>\n 3. Z\/137<\/p>\n 4. Independiente de Z<\/p>\n 5. Z^2<\/p>\n 159. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Dada que la masa del Sol es 2\u00b710^33 g, estima el n\u00famero de electrones del Sol. Supongamos que el Sol se compone en gran parte de la energ\u00eda at\u00f3mica del hidr\u00f3geno:<\/p>\n 1. 1,2\u00b710^33.<\/p>\n 2. 6,0\u00b710^47.<\/p>\n 3. 1,2\u00b710^57.<\/p>\n 4. 6,0\u00b710^33.<\/p>\n 5. 6,62\u00b710^24.<\/p>\n 162. \u00bfQu\u00e9 cantidad total de energ\u00eda E transfiere un fot\u00f3n de 100 keV a electrones del medio tras una interacci\u00f3n fotoel\u00e9ctrica de un \u00e1tomo cuya energ\u00eda de enlace de la capa K es 10 keV?:<\/p>\n 1. E = 100 keV.<\/p>\n 2. E = 10 keV.<\/p>\n 3. E = 110 keV.<\/p>\n 4. 100 keV> E > 90 keV.<\/p>\n 5. 110 keV> E > 100 keV.<\/p>\n 163. Dos experimentos distintos obtienen como valor de la masa de una determinada part\u00edcula<\/p>\n 1870.6\u00b10.5 MeV. En ambos casos la incertidumbre es una desviaci\u00f3n est\u00e1ndar. \u00bfCu\u00e1l de las siguientes afirmaciones es verdadera?:<\/p>\n 1. Las medidas no son compatibles dado que sus intervalos de error no se solapan.<\/p>\n 2. Las medidas son compatibles dado que su diferencia no es significativa a un nivel de confianza del 95%.<\/p>\n 3. Para saber si las medidas son compatibles tendr\u00edamos que conocer en qu\u00e9 condiciones mide cada experimento.<\/p>\n 4. Las medidas son compatibles dado que su diferencia no es significativa a un nivel de confianza del 80%.<\/p>\n 5. Todas las afirmaciones son falsas.<\/p>\n 164. \u00bfQu\u00e9 afirma el principio de correspondencia de la mec\u00e1nica cu\u00e1ntica, enunciado por Bohr, respecto a las reglas de selecci\u00f3n y al n\u00famero cu\u00e1ntico n?:<\/p>\n 1. Las reglas de selecci\u00f3n son v\u00e1lidas sobre todo el intervalo en el que existe n.<\/p>\n 2. Las reglas de selecci\u00f3n son v\u00e1lidas para n \u201cgrandes\u201d, pero no necesariamente para n \u201cpeque\u00f1os\u201d.<\/p>\n 3. Las reglas de selecci\u00f3n son v\u00e1lidas para n \u201cpeque\u00f1os\u201d, pero no necesariamente para n \u201cgrandes\u201d.<\/p>\n 4. Las reglas de selecci\u00f3n pueden depender de n, pero manteniendo siempre una correspondencia entre n \u201cgrandes\u201d y \u201cpeque\u00f1os\u201d.<\/p>\n 5. Las reglas de selecci\u00f3n de la mec\u00e1nica cu\u00e1ntica para n \u201cpeque\u00f1os\u201d se pueden deducir a partir de la mec\u00e1nica cl\u00e1sica.<\/p>\n 165. \u00bfQu\u00e9 afirmaci\u00f3n es correcta respecto al esp\u00edn de los mesones K):<\/p>\n 1. Tiene esp\u00edn s = 0<\/p>\n 2. Tienen esp\u00edn s = \u00b11\/2<\/p>\n 3. Siempre tienen un valor de esp\u00edn entero.<\/p>\n 4. Siempre tienen un valor de esp\u00edn semientero.<\/p>\n 5. No tienen esp\u00edn definido.<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n 166. Considerar el movimiento en una dimensi\u00f3n de un electr\u00f3n que se encuentra confinado en un pozo potencial V (x)=1\/2 (k x^2) y\u00a0sometido a la perturbaci\u00f3n de un campo el\u00e9ctrico, F=F x. Calcular la variaci\u00f3n en los niveles de energ\u00eda de este sistema debido al campo el\u00e9ctrico:<\/span><\/p>\n 1. E\u2019= e^2 F^2\/2 k<\/p>\n 2. E\u2019= e F\/2 k<\/p>\n 3. E\u2019= 15 h^2 k\/32 m^2 c^2<\/p>\n 4. E\u2019= \u03c0^2 h^2 n^2\/2 m L^2<\/p>\n 5. E\u2019= 15 h^2 k\/32 e^2 F^2<\/p>\n 167. Un \u00e1tomo libre de carbono tiene cuatro electrones apareados en el estado s y dos en el estado p. \u00bfCu\u00e1ntos estados est\u00e1n permitidos seg\u00fan el Principio de Exclusi\u00f3n de Pauli para el \u00faltimo par de electrones de esta configuraci\u00f3n?:<\/p>\n 1. 6.<\/p>\n 2. 15.<\/p>\n 3. 3.<\/p>\n 4. 4.<\/p>\n 5. 2.<\/p>\n 168. El estado fundamental de un \u00e1tomo de Helio es no degenerado. Sin embargo, consid\u00e9rese un \u00e1tomo hipot\u00e9tico de helio en el que sus dos electrones son sustituidos por dos part\u00edculas id\u00e9nticas de sp\u00edn igual a 1 cargadas negativamente. Despreciando la interacci\u00f3n entre spines. \u00bfCu\u00e1l ser\u00eda la degeneraci\u00f3n del estado fundamental de este \u00e1tomo hipot\u00e9tico?:<\/p>\n 1. 2.<\/p>\n 2. 3.<\/p>\n 3. 1.<\/p>\n 4. 9.<\/p>\n 5. 5.<\/p>\n 169. Calcular la separaci\u00f3n entre los niveles Zeeman del estado fundamental: 2S1\/2 del \u00e1tomo de sodio para un campo magn\u00e9tico B arbitrario:<\/p>\n 1. \u0394En = 2MBB.<\/p>\n 2. \u0394En = MBB.<\/p>\n 3. \u0394En = 0.<\/p>\n 4. \u0394En = – MBB.<\/p>\n 5. \u0394En = (1\/2)EM.<\/p>\n 170. Sabiendo que la frecuencia de vibraci\u00f3n de los iones de una red cristalina es del orden de 10-13 s-1 y que la velocidad de un electr\u00f3n de conducci\u00f3n es del orden 108 cm\u00b7s-1. Calcular un valor estimado del tama\u00f1o de un par de Cooper, par un superconductor de temperatura cr\u00edtica 5 K:<\/p>\n 1. 10-5 A.<\/p>\n 2. 10-5 m.<\/p>\n 3. 102 A.<\/p>\n 4. 100 nm.<\/p>\n 5. 1000 m.<\/p>\n 171. \u00bfCu\u00e1l de las siguientes NO es un valor posible para la energ\u00eda del oscilador arm\u00f3nico simple en el \u00e1mbito de la mec\u00e1nica cu\u00e1ntica?:<\/p>\n 1. hw\/2\u03c0.<\/p>\n 2. hw\/4\u03c0.<\/p>\n 3. 7hw\/4\u03c0.<\/p>\n 4. 5hw\/4\u03c0.<\/p>\n 5. 3hw\/4\u03c0.<\/p>\n 172. Se\u00f1ale la afirmaci\u00f3n verdadera:<\/p>\n 1. El efecto Zeeman se observa cuando un \u00e1tomo se coloca en un campo magn\u00e9tico externo mayor que el campo magn\u00e9tico at\u00f3mico.<\/p>\n 2. El efecto Zeeman produce un desdoblamiento inversamente proporcional a la intensidad del campo.<\/p>\n 3. El efecto Paschen- Bach se observa cuando un \u00e1tomo se coloca en un campo magn\u00e9tico<\/p>\n 4. El efecto Paschen- Bach destruye el acoplamiento L-S.<\/p>\n 5. El efecto Stark se observa cuando un \u00e1tomo se coloca en un campo el\u00e9ctrico inhomog\u00e9neo.<\/p>\n 173. Para el electr\u00f3n el espacio de estados se esp\u00edn tiene el siguiente n\u00famero de dimensiones:<\/p>\n 1. 0.<\/p>\n 2. 1.<\/p>\n 3. 2.<\/p>\n 4. 3.<\/p>\n 5. 4.<\/p>\n 174. El electr\u00f3n es una part\u00edcula cuyo esp\u00edn y su momento magn\u00e9tico intr\u00ednseco valen respectivamente:<\/p>\n 1. 1\/2 y \u03c0\u03bcBS\/h.<\/p>\n 2. 1 y 4\u03c0\u03bcBS\/h.<\/p>\n 3. 1\/2 y 4 \u03c0\u03bcBS\/h.<\/p>\n 4. 1 y 2 \u03c0\u03bcBS\/h.<\/p>\n 5. 1\/2 y 2 \u03c0\u03bcBS\/h.<\/p>\n 175. La luz se mueve a lo largo del eje x en el sistema de referencia S\u2019 con velocidad ux\u2019 =c. \u00bfCu\u00e1l es su velocidad en el sistema S? Suponer que el sistema S\u2019 se mueve a la velocidad V respecto a S:<\/p>\n 1. c (1 + V\/c)\/ (1 \u2013 V\/c)<\/p>\n 2. c (1 \u2013 V\/c)\/ (1 + V\/c)<\/p>\n 3. c \/ (1 + V\/c)<\/p>\n 4. c (1 + V\/c)<\/p>\n 5. c.<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n <\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n 176. Dos sucesos son simult\u00e1neos temporalmente en un sistema de referencia inercial. Considerado la relatividad especial unidimensional, la simultaneidad temporal de estos sucesos en otro sistema de referencia que se mueve con respecto al principio se mantiene:<\/p>\n 1. Siempre.<\/p>\n 2. Si la velocidad relativa\u00a0entre ambos sistemas es cercana a la de la luz.<\/p>\n 3. No son nunca simult\u00e1neos.<\/p>\n 4. Si ocurren en el mismo punto.<\/p>\n 5. Si no ocurren en el mismo punto.<\/p>\n 177. Considere la ecuaci\u00f3n de Schr\u00f6dinger independiente del tiempo en una dimensi\u00f3n, con un potencial \u201cpozo infinito\u201d del tipo V(x) = 0 para |x| < a y V(x) \u2192 \u221e fuera de este dominio. \u00bfQu\u00e9 valor tienen los niveles de energ\u00eda posibles de este sistema? (m \u2261 masa):<\/p>\n 1. En = \u01272\u03c02n2\/8ma2, n = 1,2,\u2026<\/p>\n 2. En = \u01272\u03c02n2\/8ma, n = 1,2,\u2026<\/p>\n 3. En = \u0127\u03c02n2\/8ma2, n = 1,2,\u2026<\/p>\n 4. En = \u01272\u03c02n\/8ma2, n = 1,2,\u2026<\/p>\n 5. En = \u01272\u03c02n2\/8ma2, n = 0, 1, 2,\u2026<\/p>\n 178. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Considere un sistema muy simple formado por 2 part\u00edculas del mismo tipo que pueden encontrarse en dos estados monoparticulares distintos. Considere que las part\u00edculas puedan ser: cl\u00e1sicas (obedecen una estad\u00edstica tipo Maxwell-Boltzmann), fermiones (obedecen una estad\u00edstica cu\u00e1ntica tipo Fermi-Dirac), o bosones (obedecen una estad\u00edstica cu\u00e1ntica tipo Bose-Einstein). \u00bfCu\u00e1ntos estados posibles tiene este sistema?:<\/p>\n 1. 4 en cualquier de las estad\u00edsticas enunciadas.<\/p>\n 2. 2 si son fermiones.<\/p>\n 3. 3 si son bosones.<\/p>\n 4. 1 en la estad\u00edstica cu\u00e1ntica, independientemente de si son bosones o fermiones.<\/p>\n 5. 5 si son part\u00edculas cl\u00e1sicas.<\/p>\n 179. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 En el \u00e1tomo de hidr\u00f3geno, las correcciones relativistas a primer orden dan lugar a la conocida estructura fina. Estas correcciones explican los desplazamientos y los desdoblamientos energ\u00e9ticos que sufren los niveles no relativistas (degenerados 2n2). \u00bfEn cu\u00e1ntos subniveles energ\u00e9ticos se desdobla el nivel no relativista n = 3 en esta aproximaci\u00f3n?:<\/p>\n 1. 3.<\/p>\n 2. 4.<\/p>\n 3. 6.<\/p>\n 4. 9.<\/p>\n 5. 18.<\/p>\n 180. \u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0 Considere un \u00e1tomo con 2 electrones en aproximaci\u00f3n no relativista. Considerando las condiciones de simetr\u00eda que deben cumplir los estados de este sistema ante permutaciones, \u00bfCu\u00e1l de las siguientes afirmaciones es FALSA?:<\/p>\n 1. El estado singlete de esp\u00edn es antisim\u00e9trico.<\/p>\n 2. Un estado con funci\u00f3n de onda espacial sim\u00e9\u00adtrica tiene el n\u00famero cu\u00e1ntico de esp\u00edn total nulo S = 0.<\/p>\n 3. Un estado con funci\u00f3n de onda espacial antisim\u00e9trica va asociada a uno de los estados del triplete de esp\u00edn.<\/p>\n 4. Existen cuatro estados de esp\u00edn independien\u00adtes con paridad definida.<\/p>\n 5. Un estado de esp\u00edn con n\u00famero cu\u00e1ntico de esp\u00edn total S = 1 es antisim\u00e9trica.<\/p>\n Para realizar online ex\u00e1menes interactivos y simulacros tipo test de preparaci\u00f3n del RIR (Radiof\u00edsico Interno Residente) visite las secciones:<\/p>\n Examen RIR 2011-2012 \u2013 SEGUNDA PARTE Ex\u00e1menes de Radiof\u00edsica. Pruebas selectivas 2011-2012 para el puesto de\u00a0Radiof\u00edsico Interno Residente (Radiof\u00edsico Hospitalario). Cuaderno de examen Radiof\u00edsica Hospitalaria. Cuestionario Oficial de examen con las preguntas y respuestas\u00a0de la convocatoria RIR (RFH)\u00a02011-2012. Pruebas de acceso a la formaci\u00f3n especializada de\u00a0Radiof\u00edsica en la Sanidad P\u00fablica espa\u00f1ola.<\/p>\n","protected":false},"author":2,"featured_media":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"_acf_changed":false,"footnotes":""},"categories":[93,195],"tags":[4419,4420,4409,4406,4407,4418,4410,4413,4411,4416,4417,4412,495,4408],"class_list":["post-22422","post","type-post","status-publish","format-standard","hentry","category-formacion-ciencias-de-la-salud","category-radiodiagnostico-radioterapia","tag-4419","tag-4420","tag-cuestionario","tag-examen","tag-examenes-2","tag-examenes-de-fisica","tag-oposicion","tag-plazas-hospitalarias","tag-preguntas","tag-radiofisica","tag-radiofisico-interno-residente","tag-respuestas","tag-rir","tag-tests","no-featured-image-padding"],"acf":[],"yoast_head":"\n\n
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